彈頭有機(jī)玻璃片中的沖擊波到達(dá)待測材料
彈頭有機(jī)玻璃片中的沖擊波到達(dá)待測材料表面并向靶中反射的時(shí)刻正是彈靶碰撞后靶板中的沖擊波到達(dá)第1層量計(jì)的時(shí)刻，即正對(duì)應(yīng)于測試波形的第1個(gè)起跳點(diǎn)，這樣，第1層量計(jì)輸出信號(hào)波形的第1個(gè)起跳點(diǎn)和第23個(gè)起跳點(diǎn)的時(shí)間間隔就簡單地等于待測材料沖擊壓縮狀態(tài)的反射沖擊波在"倍靶板厚度的有機(jī)玻璃中傳播的時(shí)間。這兩個(gè)方面的好處不但使數(shù)據(jù)處理簡單，更重要的是有效地抑制了電磁法測量中磁場非均勻性和磁感應(yīng)強(qiáng)度值不精確等帶來的誤差，增加了數(shù)據(jù)的獲取量和可靠性，有利于幾種處理方法的互相校正，這無疑是實(shí)驗(yàn)研究中所期望的。當(dāng)然，若彈頭上不加有機(jī)玻璃片或即使加了有機(jī)玻璃片，但對(duì)厚度不作要求，或者更嚴(yán)重地說，若靶材的特性也是未知的，在理論上均可通過靶中的不同層面的波后粒子速度測量而換算出待測材料的沖擊壓縮狀態(tài)，但缺點(diǎn)是顯而易見的。
在我們進(jìn)行的水泥砂漿、方解石晶體和藍(lán)田花崗巖這種巖石類材料動(dòng)力學(xué)特性實(shí)驗(yàn)研究中，采用正沖擊法研究了這%種材料的波結(jié)構(gòu)、傳播演化和衰減特性，但由于這種材料各有其特殊性，故我們結(jié)合正沖擊法實(shí)驗(yàn)進(jìn)行了許多反沖擊法實(shí)驗(yàn)，從而以較小的代價(jià)得到了所需的結(jié)果。高強(qiáng)度水泥砂漿的沖擊壓縮特性研究結(jié)果，還將另外發(fā)表這種高強(qiáng)度水泥砂漿的動(dòng)態(tài)本構(gòu)關(guān)系研究結(jié)果。有關(guān)方解石和花崗巖的動(dòng)力學(xué)特性研究結(jié)果也將另文發(fā)表。材料中的特殊性而采用反沖擊法進(jìn)行實(shí)驗(yàn)的測試波形做一簡單對(duì)比和討論。
